振動するオブジェクトから反射した光の波を LDV で測定するとき、測定した波の周波数シフトは次の式で表されます。

f_D = 2· v/λ

「v」 は振動するオブジェクトの速度、「λ」 は照射された光の波長です。オブジェクトの速度を知るには、（ドップラ）周波数シフトを既知の波長で測定する必要があります。これは、LDV で、レーザ干渉計によって測定できます。

LDV は、光学干渉に基づき計測します。光学干渉では、重ね合わせに 2 本の可干渉性のビームが必要であり、それぞれの光の強度を 「I1」 および 「I2」 とします。求められる強度は各ビームの強度の和ではなく、いわゆる 「干渉項」 を含む次の式によって変調されます。

I_tot = I₁ + I₂ + 2 √(I₁ I₂ cos [2π(r₁ - r₂)/λ]

この干渉項は、両ビームの光路の長さの差に関係します。この差がレーザ波長の整数の積であるとき、全体の強度は単一のビームの 4 倍になります。 またしたがって、両ビームの光路の差が、1 つの波長の半分であるとき、全体の強度はゼロになります。

冒頭の図では、この物理法則が LDV でいかに有効に活用されているかが分かります。

ヘリウムネオン レーザビームは、ビームスプリッタ （B1） により、参照ビームと測定ビームの 2 本に分光されます。測定ビームは 2 つ目のビームスプリッタ （B2） を透過してから、測定するオブジェクトに照射され、反射します。この反射したビームは次に、図のように B2 によって異なる方向に偏光され、3 つ目のビームスプリッタ （B3） により参照ビームと結合されます。結合されたビームは、ディテクタに向かって照射されます。

参照ビームの光路長は、時間に対して （干渉計のわずかな熱効果を除いて） 一定であるため （r₂ = 定数）、測定オブジェクトの運動 （r₁ = r(t)） により、ディテクタ上に暗い部分と明るい部分からなる模様 （フリンジ） が発生します。これは 「干渉縞」 と呼ばれる典型的な干渉計の現象です。 ディテクタに現れる 1 つの明暗の縞は、使用している光の波長のちょうど 1/2 のオブジェクトの変位に相当します。LDV にはほぼヘリウムネオン レーザが用いられていますが、これは 316 nm の変位に相当します。

単位時間当たりの光路長の変化は、測定ビームのドップラー周波数として現れます。これは、測定された干渉縞の変調周波数が、オブジェクトの速度に正比例することを意味します。干渉縞 （および周波数シフト） は、オブジェクトが干渉計から遠ざかるときも、逆にオブジェクトが干渉計に近づくときも全く同じのため、干渉縞だけではどちらの方向に動いているのかを判断することはできません。これを判断するため、参照ビームの光路上に Bragg Cell と呼ばれる音響光学変調器が設けられています。Bragg Cell により、光の周波数は 40 MHz シフトします （ちなみにレーザ光の周波数は 4.74 x 10¹⁴ Hz です）。このため、オブジェクトが静止状態のとき、干渉縞に 40 MHz の変調周波数が発生します。オブジェクトが干渉計に近づくとき、この変調周波数は 40 MHz よりも低くなります。逆に遠ざかるときは、40 MHz よりも大きくなってディテクタで検出されます。これにより、振動の振幅量だけでなく、オブジェクトがどちらの方向に振動しているのかも明確に検知できます。

LDV は速度と同様に変位も直接測定できます。この場合、ドップラ周波数は速度に比例する電圧には変換されず、かわりに LDV はディテクタ上の明暗の縞をカウントします。最適な補間方法を採用することにより、ポリテックの LDV は 2 nm という微細な振幅分解能で収集でき、さらにデジタル復調技術を用いる場合にはピコメータ レンジまで実現できます。なお、調和振動の最大振幅は次の式で表されるため、変位の復調は周波数が低いほど、速度の復調は周波数が高いほど適しています。

v = 2π • f • s

振動は、周波数が高くなるほど速度が速くなり、変位振幅は小さくなります。